Фотоэлектрические датчики

Оптический датчик глаза современного автоматизированного производства. В основной массе фотодатчики работают в инфракрасной области спектра. Фотоэлектрические датчики делятся на три основных типа:

T - тип или THRU-BEAM (разнесенная оптика) или датчики на прерывание оптического луча. Состоят из приемника и излучателя, устанавливаемых друг напротив друга. Объект, проходя между приемником и излучателем, прерывает оптический луч, что приводит к изменению состояния выходного ключа приемника.

R - тип или RETRO (с отражением от световозвращателя/рефлектора). Излучатель и приемник находятся в одном корпусе. Оптический импульс, посланный излучателем, отражается от рефлектора и попадает на приемник. Прерывание луча объектом, расположенным между рефлектором и датчиком приводит к изменению состояния выходного ключа датчика.

D -тип или DIFFUSE (с отражением от объекта). Отражение оптического луча происходит непосредственно от объекта обнаружения. При отсутствии объекта оптическая линия разомкнута, при приближении к датчику объекта, часть энергии (зависит от цвета объекта и его шероховатости) оптического импульса отражается от объекта и попадает на приемник датчика расположенный в одном корпусе с излучателем, что приводит к изменению состояния выходного ключа.

На малых расстояниях, в пределах «мертвой зоны» датчики R - типа воспринимают объект как отражатель, в результате чего обнаружение объекта не происходит. Для исключения таких случаев следует применять датчики с поляризационным фильтром.

Реферат

В курсовой работе рассматриваются технологии, принципы работы практическое применение волоконно-оптических датчиков. Целью работы является исследование конструктивных особенностей и принципов работы волоконно-оптических датчиков и их классификация.

В данной работе описаны конструкции и принципы работы волоконно-оптических датчиков и их структурных элементов, также выполнена классификация волоконно-оптических датчиков.

Введение

Идеальные для использования во многих приложениях датчики должны обладать такими свойствами, как малый вес, небольшой размер, малая мощность, устойчивость к воздействиям внешней среды и электромагнитная помехозащищенность, хорошие показатели производительности и низкая стоимость. С развитием технологий необходимость в датчиках с подобными характеристиками резко возрастает в таких областях, как аэрокосмическая и оборонная промышленность, производство материалов, медицина и строительство. Проникновение волоконно-оптических технологий, которые в 1970-е и 1980-е годы быстро развивались благодаря индустрии телекоммуникаций, на коммерческие рынки для производителей CD-плееров, персональных копировальных устройств и лазерных принтеров, в сочетании со снижением стоимости оптоэлектронных компонентов, позволило технологии волоконно-оптических датчиков раскрыть свои потенциальные возможности по отношению ко многим приложениям. В специальной литературе можно встретить описание различных волоконно-оптических датчиков.

Целью данной работы является исследование конструктивных особенностей и принципов работы волоконно-оптических датчиков, а также их классификация.

При этом существенно важным является:

Произвести обзор существующей литературы для сбора необходимой информации.

Описать конструкции и принципы работы волоконно-оптических датчиков и их структурных элементов.

Произвести классификацию волоконно-оптических датчиков.

Изучить способы применения волоконно- оптических датчиков на практике.

1. Технологии волоконно-оптических датчиков

Волоконно-оптические технологии совершили революцию в области телекоммуникаций. Революция началась с ограниченного применения оптических волокон в системах, требующих сверхвысокой производительности. Переворот совершился, когда массовое производство в совокупности с техническими усовершенствованиями смогло обеспечить сверхвысокую производительность, требуя меньших издержек, чем любой другой альтернативный подход. Одновременно происходящие усовершенствование и снижение себестоимости в сочетании с массовым коммерческим производством привели как к вытеснению аналогов, так и к появлению новых областей применения и выпуску новых товаров, таких как CD-плееры, персональные копировальные устройства и лазерные принтеры. Третья революция произошла благодаря разработчикам, использовавшим достижения быстро растущей области оптоволоконной связи вместе с оптоэлектронными приборами и создавшим волоконно-оптические датчики.

Открываются ошеломляющие перспективы, включающие как возможность замены большинства датчиков состояния окружающей среды, существующих в настоящее время, так и появление на рынке принципиально новых датчиков, предоставляющих не существовавшие ранее возможности.

В волоконно-оптических датчиках с внешним чувствительным элементом измерение параметров производится в области за пределами волокна. То же относится и к гибридным волоконно-оптическим датчикам. Сами датчики можно рассматривать как «черные ящики», при этом оптические волокна используются для переноса света к «ящикам» и данных - в обратном направлении. В большинстве случаев понятия датчиков с внешним чувствительным элементом и гибридных датчиков взаимозаменяемы. Основное различие возникает в случае использования энергии светочувствительных элементов, когда луч света используется для приведения в действие электронного датчика и данные возвращаются обратно по волоконно-оптическому каналу. В этом случае термин «гибридные» является более подходящим.

Большой и важный подкласс датчиков, в которых оптическое волокно используется в качестве чувствительного элемента, или чистоволоконных датчиков, - это датчики интерферометрические. Большинство датчиков, обеспечивающих наиболее высокую производительность, относятся именно к этому подклассу.

Первоначально проникновение волоконно-оптических датчиков на рынок было обусловлено их преимуществом по производительности. В таблице 1 перечислены все преимущества таких датчиков по сравнению с традиционными электронными датчиками. Элементы, используемые в волоконно-оптических датчиках, являются абсолютно пассивными по отношению к электричеству (не излучают и не проводят электрический ток), что часто оказывает решающее влияние на успешное применение их в некоторых областях. В медицине это позволяет изолировать пациентов от электрических приборов, в области высокого напряжения исключить проводящие пути, а при размещении обеспечивается совместимость с любыми материалами. Весогабаритные характеристики датчиков являются критичными при их использовании в таких областях, как аэрокосмическая, и здесь, благодаря своим небольшим весу и размеру, волоконно-оптические датчики получают существенное преимущество по сравнению со многими другими изделиями. К тому же такие датчики невосприимчивы к электромагнитным помехам. Традиционные электрические датчики часто приходится размещать в тяжелой экранирующей оболочке, что значительно увеличивает их стоимость, размер и вес. Устойчивость к воздействиям внешней среды является определяющей при использовании волоконно-оптических датчиков в условиях высокой температуры, а твердотельная структура позволяет им выдерживать предельные уровни вибрационных и ударных нагрузок. К перечисленным выше свойствам можно добавить высокую чувствительность и широкополосность. При объединении каналов матрицы датчиков широкая полоса пропускания самих оптических волокон позволяет передавать получающиеся в результате данные и тем самым обеспечивает определенное преимущество.

Таблица 1 - Преимущества волоконно-оптических датчиков

Пассивность (датчики полностью диэлектрические) ЛегкостьМалогабаритностьНевосприимчивость к электромагнитной интерференцииСпособность работать при высоких температурах Широкая полоса пропускания Устойчивость к вибрации и ударам Высокая чувствительностьВозможность уплотнения электрических и оптических сигналов Стоимость компонент определяется крупным телекоммуникационным и оптоэлектронным рынком сбыта

Ранние работы по волоконно-оптическим датчикам, как правило, можно отнести к двум основным категориям. Относительно простые волоконно-оптические датчики быстро стали серийно выпускаемыми изделиями, часто благодаря небольшим начинающим фирмам, и сформировали специализированный рынок средств измерений. В качестве одного из первых таких примеров можно рассматривать измерение температуры в области высокого напряжения. Более сложными волоконно-оптическими датчиками, такими как волоконно-оптические гироскопы или гидроакустические приемные антенные решетки, занимались большие производственные фирмы при поддержке правительственных программ, стараясь выйти на потенциально большие высокоплатежеспособные рынки. Первоначальное проникновение на рынок в период с 1980 по 1990 год в условиях постоянной конкуренции с традиционными технологиями датчиков происходило медленно в значительной степени из-за высокой стоимости ограниченного количества подходящих компонент. Но ситуация быстро меняется, и перспективы выглядят чрезвычайно благоприятно. Как показано на рисунке 1, стоимость основных оптических элементов быстро падает, в то время как их количество и разнообразие возрастает. Все эти факторы сочетаются с повышением надежности и улучшением качества компонент. В конечном результате это привело к быстрому расширению ассортимента производимых волоконно-оптических датчиков и началу стремительного продвижения их на рынок.

198019902000

Рисунок 1 - Тенденции развития волоконно-оптических датчиков

Таблица 2 иллюстрирует резкие и значительные изменения, касающиеся некоторых ключевых элементов. Стоимость одномодовых лазерных диодов в конце 1970-х годов достигала нескольких тысяч долларов, а их срок службы составлял всего несколько часов. К 1990 году эти элементы использовались в миллионах CD-плееров и лазерных принтеров, их стоимость упала до нескольких долларов за единицу, а ресурс исчислялся десятками тысяч часов. Стоимость одномодового оптического волокна в конце 1970-х годов составляла порядка $10 за метр, и его было трудно приобрести. В 1990 году использование такого волокна стало нормой в индустрии телекоммуникаций, и ежегодно прокладывались миллионы километров линий связи при стоимости волокна менее $0,10 за метр. В обоих случаях развитие привело к уменьшению величины стоимости примерно на три порядка и сопровождалось одинаково резким возрастанием качества и стандартизации.

За базовыми элементами последовали более сложные устройства, та кие как интегральные оптические модуляторы, которые в конце 1970-х годов были лабораторными диковинками, крайне далекими от серийно выпускаемых изделий. К 1990 году эти изделия в небольших количествах появились на рынке, при этом стоимость каждого из них составляла несколько тысяч долларов. Этот датчик, который в конце 1970-х годов сам по себе был редким лабораторным прибором, выполненным на интегральных оптических фазовых модуляторах, являющихся его ключевым элементом. В 1990 году эти устройства предлагались на рынке в ограниченном количестве по цене $20000 за единицу. Чтобы обеспечить проникновение на рынок, стоимость устройств со средними характеристиками должна упасть примерно до $500-1000. А для этого в свою очередь требуется, чтобы стоимость фазовых модуляторов снизилась примерно до $50 за единицу.

Таблица 2 - Необходимые компоненты для волоконно-оптических датчиков существенно дешевеют

198019902000Лазерные диоды$3000/шт. (опытные образцы)$3/шт.(CD-плееры) -Одномодовое волокно$5-10/м (ограниченное предложение на рынке)$0,1/м (стандартная связь) -Интегрированные оптические модуляторыЛабораторные образцы$7000/шт. (опытные образцы)$50/шт. (волоконно-оптические гироскопы)Волоконно-оптические гироскопыЛабораторные образцы$20000/шт. (опытные образцы)$500-1000/шт. (недорогие навигационные приборы)

Появление каждого нового успешного продукта стоимость существующих и вновь внедряемых компонент продолжает снижаться, что открывает дорогу наплыву новых серийно выпускаемых волоконно-оптических датчиков. В 1980 году доступно было очень мало компонент и их стоимость была относительно высокой, а это приводило к тому, что приложения на основе волоконно- оптических датчиков занимали очень небольшую нишу на рынке и предложение сводилось буквально к нескольким пунктам. К 1990 году стоимость волоконных компонент, источников света и волоконных разветвителей резко упала, а мультиплексные элементы стали легко доступны в продаже по умеренным ценам. На рынке появились также некоторые новые изделия, такие как интегральные оптические приборы, цена на которые была относительно высока. Эти разработки позволили начать использование волоконно-оптических датчиков в качестве измерительной аппаратуры в промышленности и электроэнергетике, а также приступить к внедрению ограниченного количества более сложных опытных образцов волоконно-оптических датчиков, таких как волоконно-оптические гироскопы. Можно ожидать, что к 2000 году существенно возрастет количество устройств, доступных на рынке по низким ценам, что позволит разработчикам в области оптических волокон выпустить широкий диапазон устройств, обеспечивающих высокую производительность по значительно более низким ценам, чем допускают существующие технологии. При этом появится возможность использования датчиков в совершенно новых областях науки и техники. В частности, новейшие разработки позволят заменить традиционные вращающиеся инерционные датчики волоконно-оптическими гироскопами, шире использовать волоконно-оптические датчики в процессах управления и производства, а также применять их для мониторинга состояния систем и оборудования в аэрокосмической и строительной промышленности.

Все эти разработки повлекут за собой возникновение все больших и более сложных систем на базе слияния телекоммуникаций и технологий применения волоконно-оптических датчиков. При строительстве новых зданий будут использоваться волоконно-оптические системы, которые обеспечат объединение в сеть всех обитателей и позволят создать службы обработки важнейших эксплуатационных характеристик. Такие службы будут выполнять двойную функцию: контролировать температуру, влажность и энергопотребление и передавать наиболее существенную информацию на центральный пункт управления. Полоса пропускания и измерительные возможности оптических волокон предоставят возможности, далеко выходящие за пределы современного технического уровня. Аналогичные службы способны обеспечить всеобщую связь, благодаря которой исчезла бы необходимость вручную проверять газовые и электрические счетчики. По такому же принципу могут быть построены централизованные системы безопасности и пожарной защиты, а также координация неотложной помощи.

Чтобы воплотить эти мечты в жизнь, необходимо совершенствовать технические приемы и методы преобразования сырья в оптические компоненты, оптических компонент - в волоконно-оптические датчики и создания на основе волоконно-оптических датчиков полезных систем. Остальная часть этой книги посвящена обзору избранных тем по каждой из областей и описанию полезных и многообещающих подходов. Мы надеемся, что читатели этой книги найдут в ней много полезного для построения нового лучшего будущего.

2. Оптические модуляторы для волоконно-оптических датчиков

Оптические модуляторы являются ключевыми составляющими элементами волоконно-оптических систем, выполняющими различные функции, в том числе модуляцию амплитуды, фазы, частоты и поляризации. В большинстве случаев применяются твердотельные устройства, в которых свет модулируется путем изменения оптических свойств материала устройства при воздействии управляющего электрического сигнала. Механизм связи управляющего сигнала со свойствами материала может быть электрооптическим, акустооптическим или магнитооптическим. Хотя многие оптические модуляторы все еще изучаются в исследовательских лабораториях, высокоэффективные устройства начинают чрезвычайно широко применяться в волоконно-оптических датчиках.

Существует три вида твердотельных оптических модуляторов. Это объемные, интегрально-оптические и чистоволоконные устройства (рисунок 2). Объемные модуляторы, в которых сигнал проходит через сплошной блок материала, относительно давно разработаны и выпускаются серийно в течение многих лет. Однако в них отсутствует волновод, и требуются высокое управляющее напряжение и внешняя оптика, чтобы получить излучение из оптических волокон и затем снова запустить его в оптическое волокно. В интегрально-оптических модуляторах волноводы встраиваются непосредственно в материал модулятора. Это существенно снижает требования к электрической мощности и исключает необходимость внешней оптики для подсоединения к оптическим волокнам. Разработано множество таких приборов, и некоторые из них выпускаются серийно.

Рисунок 2 - Три основных вида твердотельных оптических модуляторов: а) объемный; б) интегрально-оптический; в) чистоволоконный

В чистоволоконных модуляторах оптический сигнал никогда не покидает волокно, которое и подвергается воздействию управляющего сигнала, что приводит к требуемой модуляции. Преимуществом приборов этого типа является возможность обходиться без оптики, необходимой для подсоединения к оптическим волокнам и точной настройки. Однако модуляционная способность распространенных волоконных материалов, таких как стекло, относительно слабая, и устройствам требуется достаточно высокое управляющее напряжение. Модуляторы этого вида находятся еще на стадии разработки.

3. Датчики на основе измерения интенсивности и интерферометра Фабри-Перо

3.1 Датчики интенсивности

Первые волоконно-оптические датчики были разработаны даже раньше, чем в 1970-е годы стали доступны волокна с малыми потерями. В них для измерения света, отраженного или пропущенного объектом, использовались жгуты или одиночные волокна. Эта технология, простейшая по современным стандартам, тем не менее, обеспечила преимущества волоконной оптики в ограниченном количестве приложений. По мере появления новых волокон эффективность датчиков повышалась. Доступность надежных моноволоконных оптических кабелей позволила реализовать эффективные оптические системы и миниатюрные датчики. В дополнение к простым отражающим и передающим системам были разработаны методы, использующие слежение за интерференционными полосами, микроизгибы, полное внутреннее отражение и фотоупругость. Движение к практическому применению волоконно-оптических датчиков происходило быстро.

Датчики интенсивности по своей сути просты, и для них требуется достаточно ограниченный электронный интерфейс. Oдноволоконный отражательный датчик работает следующим образом: Cвет проходит по волокну слева направо, в конце покидает волокно, расходясь в виде конуса, и попадает на передвижной отражатель. Если рефлектор расположен близко к концу волокна, большая часть излучения отражается обратно в волокно; чем дальше отодвигается отражатель от конца волокна, тем меньше излучения попадает обратно в волокно. Монотонную связь между расстоянием волокно отражатель и обратным излучением можно использовать для измерения расстояния. Очевидное ограничение такого датчика, общее ограничение для большинства датчиков интенсивности - это отсутствие подходящего опорного сигнала.

Если изменяется выходной уровень источника света или потери в волокне колеблются в зависимости от времени, это приведет к ошибочному измерению расстояния. В значительной степени это можно компенсировать, используя больше источников или, больше волокон. Здесь перемещение, перпендикулярное оси волокна, измеряется посредством двух принимающих волокон, между которыми распределяется излучение из перемещаемого волокна. При соответствующем сочетании фототоков от принимающих волокон можно наблюдать почти линейную связь между перемещением и выходным сигналом. Другая схема с внесением потерь. Сила вызывает изменения поляризации, что модулирует амплитуду излучения. Для этого датчика остаются актуальными описанные выше проблемы, связанные с опорным сигналом, а также нелинейность характеристики и гистерезис, обусловленные пьезооптическим материалом.

Один из наиболее популярных методов модуляции интенсивности основан на изгибании волокна, вызывающем потери излучения. Такие датчики микроизгибов используются в тех приложениях, где измеряемый параметр (деформацию, давление, силу, положение, ускорение) можно механически преобразовать в перемещение устройства, которое деформирует волокно.

При смыкании деформирующего устройства потери излучения возрастают и количество прошедшего излучения уменьшается.

Перемещение

Рисунок 3 - Датчик микроизгибов. Деформирующее устройство увеличивает потери в волокне, связанные с изгибом при увеличении смещения

.2 Датчики температуры с полупроводниковым чувствительным элементом

Зависимость границы полосы поглощения от температуры может быть использована для измерения температуры. Излучение из одного волокна проходит через GaAs-призму в другое волокно. Если энергия фотонов меньше, чем ширина запрещенной зоны (т.е. длина волны больше, чем примерно 900 нм), излучение не затухает сколько-нибудь существенно в GaAs. Фотоны с более короткими длинами волн поглощаются. Граница зоны поглощения сдвигается примерно на 0,5 нм/°С. Отсюда вытекают требования к точности длины волны на границе зоны порядка 1 А для получения точности датчика 0,1°С. Эта точность ограничена однородностью структуры GaAs. Аналогичные датчики температуры можно сконструировать, используя чувствительные к температуре фильтры (например, Schott RG830 коллоидный фильтр нижних частот).

Вместе с датчиками, работающими на границе зоны, может использоваться широкий диапазон считывающей оптики: от единственного фотодиода, применяемого в схеме измерения интенсивности, до спектрофотометрических матриц на ПЗС. Чаще всего в считывающей оптике используется пара фотодиодов, настроенная так, чтобы реагировать на длинные и короткие волны с обеих сторон щелевого фильтра. Источники света для датчика должны обеспечивать энергию, по крайней мере, в двух областях спектра. Для этого могут использоваться два светодиода, соответствующие длинным и коротким волнам с обеих сторон щелевого фильтра, или единственный источник со спектром более широким, чем щелевой фильтр. Если ширина спектра источника не превышает 100 нм, изгибы волокна, потери в соединителях и прочее не повлияют на выход датчика, если применяется соответствующая схема нормализации. Обычно нормализация достигается использованием в качестве выходного сигнала отношения фототоков длинных и коротких волн.

Многомодовые волокна

Рисунок 4 -Датчик температуры, использующий сдвиг границы зоны в GaAs

3.3 Многомодовые датчики Фабри-Перо

История датчиков Фабри - Перо началась с использования интерферометра с параллельными пластинами на рубеже девятнадцатого-двадцатого веков. Датчики напряжения и давления были описаны Фабри и Перо; Меггер и Петере измеряли показатель преломления. Конечно, в конструкциях всех этих датчиков не использовались преимущества оптических волокон или твердотельных источников света.

Многомодовые датчики имеют ряд основных преимуществ по сравнению с одномодовыми: (1) возможность эффективного введения света с недорогих долговечных источников-светодиодов; (2) использование легкодоступных соединителей и других оптоволоконных компонентов и (3) удобное окончание волокон. В датчиках Фабри-Перо можно воспользоваться дополнительными преимуществами применения многомодовых волокон: (4) дешевыми чувствительными элементами и (5) возможностью для разнообразных типов датчиков использовать одну и ту же считывающую оптику.

Многомодовые интерферометрические датчики имеют меньшую чувствительность, чем их одномодовые эквиваленты; но при измерениях в промышленных условиях это часто не является проблемой. Например, многомодовые датчики температуры, выпускаемые MetriCor, имеют разрешение порядка 0,1 °С. Одномодовый интерферометрический датчик температуры десятисантиметровой длины может иметь разрешение 10-5 °С при использовании значения Хокера для чувствительности волокна к температуре 100 рад °С-1 м-1 , если предположить, что чувствительность интерферометра составляет 10-4 рад. Относительно невысокая чувствительность многомодовых датчиков не имеет принципиального значения, поскольку динамический диапазон всех датчиков с разомкнутым контуром имеет один и тот же порядок величины. В этой ситуации большее, чем необходимо, разрешение только уменьшает эффективный рабочий диапазон датчика. Ограничение динамического диапазона можно преодолеть, если реализовать в устройстве подсчет интерференционных полос или эквивалентный метод. При использовании метода подсчета интерференционных полос, как правило, возникают проблемы, связанные с неопределенностью при считывании, когда внезапно обрывается электропитание, поэтому этот метод невозможно использовать в практических приложениях.

3.4 История развития многомодовых датчиков Фабри-Перо

В ранней работе, посвященной датчикам Фабри-Перо, приведено значение с точностью 0,5% для датчика температуры с диапазоном 150 °С. Были разработаны разнообразные датчики, использующие эталоны как с низкой, так и с высокой добротностью. Организация серийного производства датчиков Фабри - Перо быстро продвигалась от поштучно собираемых лабораторных образцов к приборам, которые могли работать в широком диапазоне температур. Другие усовершенствования в конструкции датчиков позволили начать выпуск семейства датчиков, производимых с использованием технологии интегральных схем, с низкой стоимостью и единообразных. Разработаны датчики температуры, которые могут быть размещены на конце волокна просто напылением кремниевого слоя толщиной 0,7 мкм.

.5 Принципы работы

Интерферометры Фабри-Перо состоят из двух отражателей, расположенных с каждой стороны оптически прозрачной среды. При соответствующем расстоянии между отражателями коэффициента пропускания интерферометра высок. Изменение расстояния приводит к падению коэффициент пропускания. При высокой отражательной способности отражателей коэффициент пропускания очень чувствителен к изменениям длины волны или расстояния между отражателями. В целом эффективность интерферометра часто характеризуют добротностью

F = 4R/(1-R2) (3.1)

где R - коэффициент отражения зеркал при отсутствии потерь. Зависимость коэффициента пропускания от расстояния между отражателями для различных значений добротности показана на рисунке 3.3. Интерферометры с высокой добротностью полезны, поскольку позволяют точно определить особенности спектра; интерферометры с низкой добротностью допускают линейный режим в широком диапазоне измеряемого параметра без сложных схем с обратной связью.

Интерферометры Фабри - Перо привлекательны для использования в датчиках, поскольку позволяют легко установить связь с измеряемыми физическими или химическими величинами. В случае датчика температуры это можно проиллюстрировать, изучив, сколькими способами изменения температуры могут быть связаны с расстоянием между отражателями интерферометра. В последующем списке каждый пункт представляет собой отдельный оптический параметр, через который можно связать изменение температуры с оптическим резонансом интерферометра: (1) линейное расширение распорного кольца; (2) изменение показателя преломления среды между отражателями; (3) расширение среды между отражателями; (4) изменение кривизны отражателей; (5) изменение поглощения или отражательной способности отражателя и (6) изменение спектрального поглощения или рассеяния в среде между отражателями. К счастью, можно конструировать интерферометры для измерения только одного или двух параметров из перечисленных выше, исключив реакцию на вмешательство остальных. Это позволяет, например, разрабатывать датчики температуры, не чувствительные к давлению.

Оптическая толщина

Рисунок 5 - Коэффициент пропускания интерферометра Фабри-Перо при различных значениях добротности

В датчиках Фабри-Перо с многомодовыми волокнами используются различные источники излучения. Как правило, спектральная ширина источника - основной параметр, имеющий значение и обусловленный выбором конкретной схемы считывания. Замкнутый контур считывания допускает использование интерферометров с высокой добротностью и лазерных источников. В этом примере длина волны лазера сопровождает сдвиг резонанса интерферометра. Белые источники света могут использоваться, если в наличии имеется спектрофотометр или его эквиваленты. Светодиоды наиболее распространены и могут применяться с интерферометрами и считывающими устройствами различных конструкций. В некоторых датчиках могут использоваться два источника для уменьшения ошибок, связанных с потерями и неопределенностями в интерферометре.

4. Многомодовые дифракционные датчики

Рисунок - 6 Дифракция света на сплошном объекте

Прежде чем анализировать свойства оптических решеток, необходимо изучить дифракцию. В явлении дифракции проявляются свойства света, существенно отличающиеся от тех, которые можно было бы ожидать на основании лучевой геометрической оптики. Самый простой пример дифракции можно наблюдать, изучая тень, отбрасываемую каким-либо предметом правильной четкой формы, таким как монета, при освещении квазимонохроматическим источником (рисунок 6). Геометрическая оптика предсказывает, что тень, отбрасываемая монетой, должна быть идеальным темным кругом с контуром, соответствующим периметру монеты. Такая тень видна, но если более внимательно изучить ее края, обнаружится, что они не так уж отчетливо очерчены. Скорее они состоят из множества чередующихся темных и светлых областей (полос). При дальнейшем рассмотрении обнаружится, что сама тень не однородно темная, а постепенно темнеет по мере приближения к центру. В целом дифракцию можно определить как воздействие препятствий на проходящее излучение.

Существует два вида дифракции - дифракция Фраунгофера и дифракция Френеля. Дифракцию Френеля называют дифракцией ближнего поля, а дифракцию Фраунгофера проявлениями дальнего поля. Во втором случае предполагается параллельный коллимированный пучок света, а первый - не содержит такого ограничения. Таким образом, дифракция Фраунгофера - это частный случай дифракции Френеля, но, поскольку ее намного проще описать аналитически, мы будем ее рассматривать для демонстрации определенных характерных проявлений дифракции.

Самый простой для изучения случай - это дифракция на одной щели. В этом случае свет проходит через узкую щель и проецируется на экран. Наблюдается центральный максимум I0 - В других областях экрана происходит интерференция между светом, дифрагированным верхним и нижним краями щели. Все пары лучей света, проходящие через фрагменты щели на расстоянии а/2 один от другого, будут иметь одинаковую разность дальностей распространения b. При этом, в частности, ослабляющая интерференция возникнет при b, равном целому числу, умноженному на λ/2. Однако, поскольку sin θ - b/(a/2), получаем

asinθ = mλ (4.1)

где т - целое, с абсолютной величиной, равной или большей 1. Уравнение (4.1) - это уравнение для минимумов дифракции Фраунгофера на одной щели. Изучение этого уравнения позволяет обнаружить два существенных момента. Во-первых, при уменьшении а (сужении щели) минимумы появляются при большем значении в. Во-вторых, при постоянном значении ширины щели а в увеличивается вместе с длиной волны (т. е. красный свет преломляется сильнее, чем синий). Это противоположно тому, что происходит при преломлении, когда это явление обусловлено общим уменьшением показателя преломления в оптических материалах при уменьшении длины волны (хроматическая дисперсия).

Разрешающая способность оптических систем часто ограничена дифракцией. Примером этого может служить проблема, возникающая при попытке с помощью телескопа разделить изображения двух отдельных звезд, расположенных в непосредственной близости. Дифракционные картины света двух звезд, создающиеся в телескопе, перекрывают одна другую. Если центральные максимумы расположены достаточно близко, они выглядят, как один. Если максимум, созданный светом одной звезды, совпадает с первым минимумом, созданным светом другой, - достигнуто предельное разрешение. Если картины раздвигать дальше, то разрешение между двумя звездами будет более отчетливо. Условие предельного разрешения называется критерием Рэлея. Для данной линзы критерий Рэлея позволяет вычислить минимальный угол разрешения. Если линза имеет диаметр D и полностью освещена светом с длиной волны А, то минимальный угол разрешения

θmin=1,22λ/D (4.2)

С практической точки зрения наиболее полезное устройство, основанное на дифракции, это дифракционная решетка (рис 7). В этом случае решетка пропускает свет через совокупность щелей шириной а каждая, отстоящих на расстояние s одна от другой. Это расстояние называется периодом решетки. Простой анализ для света, падающего на решетку перпендикулярно, позволяет получить уравнение решетки s

sinθ=mλ (4.3)

определяющее положение максимумов для света с длиной волны λ. Более строгий анализ, принимающий во внимание количество щелей N и ширину щелей, позволяет получить угловое распределение оптической мощности I(θ), падающей на экран. В этом случае нормализованное распределение оптической мощности задается формулой

I(θ)=sin2A1sin2NA2/A21sin2A2 (4.4)

где А1 и А2 определены как

A1=πasinθ/λ A2=πssinθ/λ (4.5)

Падающий свет

Рисунок - 7 Дифракция на множестве щелей

Величина А1 представляет влияние дифракции на одной щели, А2 - интерференцию от множества щелей. Изучение уравнения (4.4) показывает, что положение главных максимумов решетки связано с квадратом количества щелей. Следовательно, увеличение количества щелей приводит к усилению центральных максимумов различных порядков и подавлению вторичных эффектов дифракции между ними.

Наконец, две другие характеристики решетки, представляющие интерес, это угловая дисперсия и разрешающая способность. Угловую дисперсию можно вычислить непосредственно из основного уравнения решетки (4.3), если взять производную от обеих частей, полагая s и m постоянными. Получится

dθ/dλ=m/s cosθ (4.6) Можно видеть, что изменение угла при изменении длины волны увеличивается при увеличении порядка. Более сложный анализ требуется для определения разрешающей способности или наименьшего отличия длины волны ∆λ, которое может быть обнаружено при данной длине волны λ и порядке т решеткой с N

5. Многомодовые датчики поляризации

волоконный оптический датчик поляризация

5.1 Феноменологическое описание поляризации и запаздывания

Одним из наиболее важных свойств светового луча является тип его поляризации. Разрешенными видами поляризации являются линейная, эллиптическая или круговая. Любое электромагнитное излучение можно представить как совокупность составляющих, каждая из которых обладает определенным состоянием линейной поляризации. На рисунке 8 представлен «мгновенный снимок» электрического поля с одной из основных плоских волновых компонент светового луча. Направление поляризации определяется как направление электрического поля, связанного с компонентой, которое перпендикулярно направлению распространения. Результатом усреднения по времени большого числа компонент, поля которых накладываются друг на друга, в дополнение к разрешенным видам поляризации, могут проявиться неполяризованные или частично поляризованные.

Энергия, переносимая плоской волной, напрямую связана с квадратом электрического поля, связанного с волной. Это можно показать, вычисляя вектор Умова - Пойнтинга, определяющий энергию, переносимую волной.

Распространяющаяся электромагнитная волна Электрическое поле

Направление распространения

Рисунок - 8 «Мгновенный снимок» распространяющейся электромагнитной волны

Теперь для определения энергии волны может быть использован вектор Умова - Пойнтинга Р =1/2 EхH Если вектор Е направлен по оси х, а Н - по оси у, вектор Умова - Пойнтинга равен

P = ^ExH = z(ε/4μ)1/2E20 (5.1)

поскольку для случая плоской волны Н=(ε/4μ)1/2E, где ε - диэлектрическая постоянная и μ - магнитная постоянная среды. Для анализа рассмотрим такие псевдоэлектрические поля, связанные с лучами света, абсолютная величина которых в квадрате равна интенсивности луча. Эти псевдополя равны реальным полям с точностью до коэффициента пропорциональности

e=(ε/4μ)1/4E (5.2)

так что

I = e.e*=(ε/4μ)1/2E20 (5.3)

где I - энергия на единицу площади светового пучка.

Для того чтобы описать различные состояния поляризации, возможные для луча света, рассмотрим две линейно поляризованные плоские волновые компоненты, каждая из которых распространяется в направлении z. Векторы амплитуд их электрических полей направлены соответственно вдоль осей х и у. Соответствующие псевдополя можно представить в виде

E1=xaxe-i(ωt-kz+δx) (5.5)

где δХ и δУ представляют соответствующую фазу каждой из волн по отношению к некоторой опорной точке на оси z. Уравнения (5.5) можно переписать в виде

e1=xAxei(0), e2=yAyeiδ (5.6)

Комплексные пространственные и временные изменения полей теперь включены в Аx и Аy, и опорная точка на оси z смещена так, что δx=0 и δy=δ. Теперь можно сказать, что величина e1 запаздывает на δ относительно

Возможные состояния поляризации теперь можно построить, рассматривая сумму векторов e1 и е2:

ETxAx+yAyeiδ (5.7)

Если Аx = Аy = А и δ = 0, то

ET(δ=0)=A(x+y) (5.8)

Здесь луч поляризован в направлении π/4, когда наблюдатель, стоя лицом к оптическому источнику, видит луч. Если δ=π, тогда

eT=(δ=π)=A(x-y) (5.9)

т.е. свет поляризован в направлении - π/4.

Если выполнить «мгновенный снимок» электрического поля (t = 0), можно увидеть, что поля в уравнениях (5.8) и (5.9) изменяются в зависимости от положения на оси z, как компонента cos kz, входящая в А. Если, с другой стороны, выбрана определенная точка на оси z, изменения в этой точке будут пропорциональны cosωt. Оба этих случая представляют собой линейную поляризацию.

Теперь рассмотрим случай δ=2π/2, или четвертьволновое запаздывание. В этом случае сумма векторов ет становится равной

ET=a(x cos(ωt-kz)-ysin(ωt-kz)) (5.10)

При t = 0 вектор поля остается постоянным по величине, но вращается вокруг оси z при изменении положения z. Аналогично, при z = 0 полученный вектор вращается вокруг оси z с течением времени. Этот тип поляризации называется круговой поляризацией, поскольку конец вектора поля описывает окружность. Величина запаздывания π/2 создает левую круговую поляризацию; т. е. для наблюдателя, смотрящего прямо на источник, вектор поля вращается влево, против часовой стрелки. При δ=-π/2 вектор поля вращается по часовой стрелке, что определяет правую круговую поляризацию.

Для величин δ, не равных mπ/2, где m - целое, конец вектора электрического поля описывает эллипс, и, следовательно, этот тип поляризации называется эллиптической поляризацией. Она может быть левой или правой эллиптической, как и в случае круговой поляризации.

Обобщенное выражение для суммарного поля с произвольным запаздыванием определяется как

eT=a(xe-i(ωt-kz)-ye-i(ωt-kz+δ)) (5.11)

Это тем не менее весьма редкий случай для измеряемого вектора поля. Обычно измеряется оптическая мощность, переносимая при конкретной поляризации. Чтобы вычислить получаемую оптическую мощность как функцию оси пропускания поляризатора (угол θ относительно оси х), следует вычислить квадрат скалярного произведения единичного вектора в направлении θ и вектора поля

I=│(x cosθ+y sinθ)eT│2 (5.12)

Объединяя уравнения получаем

I=a2(1+ sin2θ cosδ) (5.13)

Графики оптической энергии прошедшего излучения I, при различных ориентациях оси пропускания поляризатора и запаздываниях приведены на рисунке 9, причем угол полярных координат соответствует в и полярный радиус соответствует I.

Рисунок -9 Интенсивность света в зависимости от угла для нескольких различных состояний поляризации

6. Волоконно-оптические датчики на основе интерферометра Саньяка и пассивного кольцевого резонатора

Интерферометры Саньяка и пассивные кольцевые резонаторы можно использовать для определения широкого диапазона параметров окружающей среды. Волоконно-оптические гироскопы, построенные на этих принципах, открывают широкую перспективу для всех твердотельных компактных инерциальных измерительных устройств в навигационных приложениях, о которых несколько лет назад можно было только мечтать. Применение подобных датчиков выходит за пределы измерения вращения; их уникальные преимущества открывают перспективу широкого использования в измерениях акустических, магнитного поля, температурных, ускорения и механических напряжений. Эти устройства могут также найти применение в исследовании характеристик источников света и оптических волокон.

.1 Краткий обзор оптических датчиков вращения и эффекта Саньяка

.2 Основные характеристики датчика вращения

Таблица-3 Определение характеристик

Характеристики смещенияФиксированное смещениеВыходная скорость вращения датчика вращения, не равная нулю при нулевой входной скоростиДрейф смещенияИзменение выходной скорости вращения датчика во времени, обусловленное такими эффектами, как изменение температуры, магнитных полей, старение и износ компонентовЧувствительность (порог)Минимальная измеряемая скорость вращения для данного времени интегрированияМасштабный коэффициентЛинейностьМера независимости выходного сигнала от направления вращенияГистерезисМера степени, до которой значение К остается постоянным для всех рассматриваемых значений скоростей вращенияОптические характеристикиХарактеристики спектрального шумаУровень собственного шума как функция частотыДинамический диапазонДиапазон от минимальной скорости вращения до максимальной измеряемой скорости вращенияВремя включенияВремя, необходимое для достижения рабочих хар-тик

Чувствительность, или порог, - это еще одна составляющая смещения. Она измеряется как минимальная скорость вращения для данного времени интегрирования. Отметим, что чем больше время интегрирования, тем выше чувствительность. Здесь важен компромиссный подход, поскольку допустимое время интегрирования сильно зависит от приложения. Например, для транспортного самолета, выполняющего медленные повороты, может быть приемлема полоса пропускания шириной 1 Гц или время интегрирования 1 с, в то время как в другом приложении для быстро колеблющейся платформы может потребоваться полоса пропускания шириной 100 Гц или время интегрирования 0,01 с. Значимость ошибки масштабного коэффициента опять же зависит от приложения. Если в приложении предусмотрены только очень медленные повороты, требования к масштабному коэффициенту могут быть более мягкими, чем в приложении с быстрыми поворотами, при прочих равных условиях. Как правило, эти ошибки приводят к неидеальной линейности и гистерезису.

Другие факторы также могут иметь критическое значение для пользователей. К ним относятся характеристики спектрального шума. В идеале датчик вращения не должен иметь шумовых выбросов на какой-либо определенной частоте. Это особенно важно при разработке систем управления. Многие механические датчики вращения имеют высокий уровень шума на характерных частотах, обусловленные их механическим движением. Динамический диапазон - это разница между максимальной и минимальной скоростями, которые могут быть измерены. Время включения критично при многих полетах, которые могут завершиться прежде, чем включится датчик вращения. Такая проблема часто возникает в связи с механическими гироскопами, которым требуется некоторое время, чтобы «раскрутиться». Требуемые значения всех этих параметров определяются пользователем системы, решающим, какие именно величины параметров необходимы для конкретных приложений. Три характеристики являются ключевыми - стоимость, размер и срок службы. От всех трех зависит, реализуемо ли конкретное приложение. Срок службы часто определяют как срок хранения, когда устройство просто хранится и не функционирует, плюс эксплуатационный ресурс.

Все оптические датчики вращения, разработанные в настоящее время для систем наведения и управления, основаны на эффекте Саньяка, применяемом для измерения скорости вращения. Если кольцо вращается со скоростью Ω по направлению часовой стрелки и интервал времени для прохождения света по кольцу определяется как ∆t = L/c, где L - длина окружности кольца и с - скорость света в вакууме, тогда луч, распространяющийся по часовой стрелке, проходит световой путь длиной 2πR + ΩR∆t, а луч, распространяющийся против часовой стрелки, проходит путь 2πR - ΩR∆t. Полная разность между оптическими путями распространяющихся навстречу один другому лучей света, обусловленная вращением, равна 2ΩRL/c. Чтобы сконструировать эффективный оптический датчик вращения, основанный на эффекте Саньяка, следует понять, что для получения высокой точности необходимо не только точно измерить разность световых путей, обусловленную вращением, но в тоже время гарантировать, что вращение - это единственный внешний параметр, влияющий на измерения. При построении оптических датчиков вращения используются три основных метода: (1) оптические резонаторы, (2) интерферометры с разомкнутой петлей обратной связи и (3) интерферометры с замкнутой петлей обратной связи. В нескольких следующих абзацах в общих чертах рассматриваются некоторые характеристики этих подходов.

Основной принцип действия оптического резонатора заключается в том, что для достижения рабочего состояния резонанса необходимо, чтобы в длину оптического контура укладывалось целое число длин волн. Это определяет, что в направлении часовой стрелки

Fccw∆t=2πR+ΩR∆t/λ (6.1)

и в направлении против часовой стрелки

Fccw∆t=2πR-ΩR∆t/λ (6.2)

где λ - длина волны светового пучка. Сложение (6.1) и (6.2) приводит к соотношению

F=Fcw-Fccw=2R/λΩ (6.3)

Это уравнение является характеристическим уравнением кольцевого лазерного гироскопа и пассивного оптического кольцевого резонатора. В результате интегрирования частоты выходной сигнал получается как количество полос на угол поворота, что типично для интегрирующего гироскопа.

Для волоконно-оптических интерферометров, функционирующих на основе петли с разомкнутой обратной связью, разность длин путей, поделенная на рабочую длину волны, определяет количество полос, возникающих из-за обусловленной вращением разности фаз между распространяющимися в противоположных направлениях пучками света,

ZΩ=2RL/λcΩ (6.4)

Этот подход применим для широкого диапазона приложений, которым достаточно ограниченных динамического диапазона и точности масштабного коэффициента, таких как наведение и сопровождение, стабилизация, робототехника и построение гирокомпасов. Ограниченный динамический диапазон обусловлен потерями чувствительности при проходе по полосе. Разработано несколько методов, основанных на обработке выходного сигнала волоконно-оптических гироскопов с разомкнутой петлей обратной связи, позволяющих улучшить характеристики динамического диапазона и масштабного коэффициента.

Волоконно-оптические интерферометрические датчики вращения могут быть сконструированы с рабочими характеристиками, аналогичными характеристикам интегрирующего гироскопа, при использовании приема обнуления фазы. В этом случае вызванный вращением сдвиг фазы обнуляется соответствующим искусственно введенным уравновешивающим сдвигом фазы. Один из способов достичь этого - использовать вызванный частотой фазовый сдвиг. В этом случае один из лучей, например, распространяющийся по часовой стрелке, сдвигается по частоте перед вводом в волоконную петлю, в то время как другой луч сдвигается по частоте после выхода из волоконной петли. Результирующее смещение полосы, обусловленное разностью частот F, равно

ZF=FLn/c (6.5)

где n- показатель преломления волокна. Если обусловленный вращением фазовый сдвиг установлен равным обусловленному частотой фазовому сдвигу, то выходной сигнал устройства равен

Z=2R/λnΩ (6.6)

7. Применение волоконно-оптических датчиков

С точки зрения промышленного применения использование волоконно-оптических датчиков привлекательно, поскольку они имеют превосходную чувствительность и широкий динамический диапазон, компактны и допускают плотную компоновку, а в перспективе имеют низкую себестоимость и высокую надежность. Первоначально такие датчики использовались в агрессивной внешней среде, где под воздействием высоких температур, коррозийных веществ, высокого уровня электромагнитных помех или при угрозе взрыва традиционные датчики и чувствительные элементы не могут работать соответствующим образом. Приложения для высокотемпературных измерений - это хороший пример, когда датчики, основанные на тугоплавком стеклянном волокне, имеют преимущества по сравнению с электронными тензодатчиками или емкостными датчиками, в которых проволочные соединения могут не выдержать высоких температур. Второй пример - это возможность прокладывать длинные кабели между датчиками и блоками электронной обработки. Волоконно-оптические кабели стали сопоставимы по цене с коаксиальными и даже с двужильными кабелями при прокладке линий длиной в многие тысячи футов. Поскольку оптическое волокно является диэлектрической средой, оно не излучает и не подвержено (по крайней мере, в первом приближении) воздействию электромагнитных помех (ЭМП). Чем острее стоит проблема шума, тем привлекательнее становятся волокна. Волокна не требуют ни экранирования, ни специального заземления и могут проходить в непосредственной близости к высоковольтным линиям. Электронные модули, необходимые для модуляции/демодуляции оптических сигналов, не требуют специальных фильтров в среде с высоким уровнем электромагнитных помех.

7.1 Измерение температуры

Для измерения температуры в промышленных условиях разработано множество методов на основе оптических волокон, и некоторые датчики выпускаются серийно. Представители компании «Вестингауз» (Westinghouse) продемонстрировали распределенные измерения температуры в ядерных реакторах и измерили температуру выхлопного газа двигателя, анализируя спектр лучеиспускания абсолютно черного тела, излучаемого оптическим волокном, расположенном в горячей точке. Отметим, что при возрастании температуры излучение при данной длине волны также возрастает. Этот метод реализован в компании Accufiber Inc. на основе работ Дилса (Dils), и серийно выпускаются датчики для измерения температуры выхлопного газа реактивных двигателей вплоть до 1900 °С. Высокоточные измерения температуры до 300 °С также могут быть выполнены в работающих ректорах.

Рисунок -10 Схема датчика компании Accufiber на основе сапфирового черного тела и оптический анализатор

Датчик компании Accufiber включает в себя тонкий сапфировый стержень (см. рисунок 10). Измерительный конец стержня покрыт тугоплавким металлом.

Другой конец стержня подсоединен к низкотемпературному оптическому волокну за пределами высокотемпературной зоны измерений. Лучистая энергия от раскаленного металлического покрытия проводится по сапфировому стержню и низкотемпературному оптическому волокну к блоку анализа и отображения. Покрытый металлом кончик волокна представляет собой черное тело, спектр излучения которого зависит от температуры в соответствии с законом излучения Планка.

Анализ узкой полосы спектра излучения, выходящего из низкотемпературного волокна, выполняется при помощи оптического интерференционного фильтра и фотодетектора, преобразующего энергию излучения в электрическую энергию.

Дистанционные измерения температуры при температурах ниже 400 °С могут быть выполнены при помощи спектрально-селективных методов, используемых несколькими компаниями в серийно выпускаемых устройствах. Такие методы не чувствительны к изменениям излучения черного тела, но скорее регистрируют на вызванные температурой изменения флуоресценции или спектров поглощения определенных специальных веществ.

В выпускаемой в настоящее время системе Luxtron светящийся люминофор размещен на кончике оптического волокна в зоне измерения (см. рисунок 11). Импульсы оптического возбуждения вызывают свечение люминофора, и время, за которое угасает свечение, зависит от температуры. Измеряется время т, за которое люминесцентный сигнал S\ спадает в е раз по сравнению с его первоначальной величиной. Температура получается из калибровочной кривой зависимости времени угасания т от температуры. В другой системе измерения температуры компании MetriCor для двух длин волн отслеживается сдвиг края полосы поглощения в полупроводниковом материале в зависимости от температуры.

Рисунок - 11 Схема кончика волокна с люминофорным покрытием, используемого Luxtron в качестве волоконно-оптического датчика температуры

.2 Измерение давления

Разработано несколько волоконно-оптических датчиков на основе интенсивности, предназначенных для измерения давления в промышленных условиях. Такие датчики могут применяться для наблюдения за давлением в котлах, химических реакторах, двигателях и в теле человека. Компанией Heise выпускается высокоточный чувствительный элемент для измерения давления, в котором мембрана подсоединена к пропускающей дифракционной решетке, расположенной между передающим и принимающим волокнами. В преобразователях компаний Litton и Metricor обеспечивается двуволновая и многоволновая коррекция потерь в соединителях волоконных световодов и самих волокнах.

Волоконно-оптические датчики для измерения давления интенсивно совершенствуются. В особенности датчики, предназначенные для акустических приложений, разрабатываются рамках программы Военно-морских сил США «Системы с использованием волоконно-оптических датчиков». Для измерения переменных флуктуации давления применяются как датчики с внешним чувствительным элементом, так и «чистоволо-конные» датчики, как датчики интенсивности, так и датчики интерферо-метрического типа.

Для измерения статического давления может быть измерена величина интенсивности излучения, отражаемого от тонкой мембраны, которая прогибается под воздействием прилагаемого давления. Калибровочная кривая такого датчика давления приведена на рисунке 12. Такой датчик, разработанный ОРТЕСН, включает в себя волоконно-оптический отражательный чувствительный элемент.

Если раздвоенный жгут применяется так, как показано на врезке на рисунке 12, то половину волокон можно использовать для передачи излучения к волокну, а вторую половину волокон использовать для передачи излучения к фотодетектору. Свет выходящих из входных волокон образует массив пятен, диаметр которых увеличивается при увеличении расстояния от конца жгута пропорционально числовой апертуре волокна. Количество излучения, которое попадает в выходные волокна после отражения от мембраны, зависит от приложенного давления, поскольку в зависимости от давления изменяется расстояние от мембраны до конца жгута.

Разработаны волоконно-оптические датчики для измерения статического давления при высоких температурах. Они могут использоваться для измерения давления в газовых трактах в авиационных двигателях с высокими эксплуатационными характеристиками и для наблюдения за давлением в технологическом процессе на предприятиях, осуществляющих сжижение угля.

0 20 40 60 80 100

Рисунок -12 Калибровочная кривая соотношения между измеренным и приложенным давлением для датчика давления, показанного на врезке, включающего в себя волоконно- оптический отражатель чувствительный элемент

Металлические мембраны, используемые в обычных датчиках давления, при высоких температурах начинают деформироваться, и измерители деформации или емкостные тензодатчики перестают функционировать. Кроме того, гидросмесь, используемая при технологическом процессе сжижения угля, обладает чрезвычайной едкостью. Чтобы избежать проблем, связанных с деформацией и разъеданием, в качестве материала мембраны используется высокопрочный сплав инконель; а для измерения прогиба мембраны под воздействием приложенного давления используется волоконно-оптический датчик на основе микроизгибов. Было продемонстрировано, что этот датчик способен измерять давление при температуре до 425 °С, при этом он показывает повторяемость, не превышающую 1% точности измерений.

7.3 Измерение уровня жидкости

Было продемонстрировано множество подходов к измерению уровня жидкости при помощи волоконно-оптических датчиков. При одном из подходов волокна используются для передачи света в призму. При, соответствующим образом подобранном угле призмы, происходит полное внутреннее отражение света, когда призма находится в воздухе. Если призма погружается в жидкость, в жидкости происходит преломление света. Таким образом, это устройство действует как выключатель света, зависящий от уровня жидкости. Подобные датчики серийно выпускаются компаниями ЕоТес и Tedeco. При специально разработанных призмах такой подход обеспечивает высокий уровень отношения сигнал/шум при работе по принципу включено - выключено и нечувствительность к наросту отложений на внешних сторонах призмы. Уровень жидкости измеряется также и непрерывными методами через измерения смещений или перемещений. Датчики, непрерывно измеряющие уровень жидкости, применяются в топливных баках и для обнаружения протечек в нефтехимических резервуарах-хранилищах. При этом используются подходы, при которых кодовая маска между двумя фиксированными массивами волокон смещается при изменении уровня или одно из волокон перемещается при изменении уровня относительно другого или нескольких фиксированных волокон.

Заключение

Основные результаты данной курсовой работы:

Произведен сбор литературы, посвященной технологиям волоконно-оптических датчиков.

Описаны конструкции и принципы работы волоконно-оптических датчиков и их структурных элементов.

Выполнена классификация волоконно-оптических датчиков.

Список использованных источников

1. Волоконно-оптические датчики / под ред. Э. Удда. - Техносфера, 2008. - 520с.

Окоси Т. Волоконно-оптические датчики / Т. Окоси пер. с япон. - Ленинград: Энергоатомиздат, 1990. - 256с.

Бусурин В. И. Волоконно-оптические датчики: физические основы, вопросы расчета и применения / В. И. Бусурин Ю. Р. Носов. - Ленинград: Энергоатомиздат, 1990. - 256с.

Коломиец Л. Н. Волоконно-оптические датчики в информационно-измерительных системах / Л. Н. Коломиец // Датчики и системы. -2006. - № 1. - С.8-14.

Волоконно-оптические датчики и информационно-измерительные системы / В. Б. Гармаш, Ф. А. Егоров, Л. Н. Коломиец, А. П. Неугодников, В. И. Поспелов // Сб. докладов МНТК Датчики и системы 2005. - Пенза. - 6-10 июня. - 2005. - С.19-39.

Книга представляет собой вводный курс в быстро развивающуюся и охватывающую новые сферы приложений область волоконно-оптических датчиков. В каждом из трех разделов - "Основные компоненты", "Технология" и "Приложения" - приводятся отдельные примеры основных достижений в этой области. Вместе они предоставляют инженерам, научным работникам, студентам старших курсов и аспирантам возможность составить полное впечатление о волоконно-оптических датчиках.
Книга может использоваться в качестве пособия при чтении учебных курсов, а также на промышленных семинарах по волоконно-оптическим датчикам.

Типы оптических волокон.

Использовать свет в качестве средства связи люди, по-видимому, начали с тех пор, как научились пользоваться огнем. В течение тысячелетий применялись сигнальные костры и дымовые сигналы. С изобретением зеркал для передачи сигналов на значительные расстояния в качестве источника света стало использоваться солнце. Люди, получавшие сообщения, надлежащим образом их истолковывали. Подобные методы совершенствовались и развивались столетиями. Хорошо известен видеотелефон Александра Грейама Белла, использовавшийся для передачи сообщений с помощью светового луча на расстояние окаю 200 м. Развитие подобных методов сдерживалось из-за отсутствия хороших источников света и надежных каналов передачи с низкими потерями. Ситуация полностью изменилась в 1962 году благодаря изобретению лазера. В свободном пространстве когерентный свет, испускаемый таким источником, может быть получен удаленным приемником, находящимся на расстоянии сотен тысяч километров. Отсутствие подходящей передающей среды тем не менее продолжало препятствовать развитию оптической связи, пока Капрон и др. не продемонстрировали, что затухание света в волокне из плавленого кварца настолько мало, что позволяет создавать протяженные линии связи. Используя длинные волокна толщиной с волос, можно прокладывать многокилометровые волоконные линии для передачи сигналов
с помощью модулированного лазерного излучения.

На рис. 2.2 показано, как свет передается по волокну. Рассмотрим пловца на дне водоема. Если он посмотрит на поверхность воды под достаточно малым углом, дно водоема полностью отразится на поверхности раздела вода-воздух. Примерно то же происходит внутри волокна; свет передается благодаря множеству внутренних отражений. Внутри волокна свет отражается от материала оптической оболочки, имеющей меньший коэффициент преломления, снова в сторону сердцевины. Таким образом, непрерывные внутренние отражения позволяют свету распространяться по ходу движения. Одновременное начало производства компаниями Corning Inc. и Bell Labs волокна с низкими потерями открыло дверь оптической связи и дешевым волоконно-оптическим датчикам, способным обеспечить высокую производительность.

Оглавление
Предисловие
Глава 1
Возникновение технологии волоконно-оптических датчиков
Глава 2
Оптоволокно
2.1. Введение
2.2. Типы оптических волокон
2.2.1. Закон преломления Снеллиуса (Снелля) и полное внутреннее отражение
2.2.2. Многомодовое оптоволокно со ступенчатым профилем (со ступенчато изменяющимся показателем преломления)
2.2.3. Одномодовое оптоволокно со ступенчатым профилем показателя преломления
2.2.4. Уширение импульса
2.2.5. Оптоволокно с градиентным профилем показателя преломления
2.2.6. Одномодовое волокно, сохраняющее поляризацию излучения
2.3. Технологии изготовления оптических волокон
2.3.1. Модифицированный метод химического осаждения из газовой фазы
2.3.2. Метод внешнего химического осаждения
2.3.3. Метод осевого осаждения (VAD)
2.3.4. Стеклянные стержни
2.3.5. Затухание в оптоволоконных волноводах
2.4. Использование свойств оптических волокон для создания датчиков
2.4.1. Изгиб
2.4.2. Связь на основе затухающих колебаний и построенный на этом принципе датчик
2.4.3. Направленные разветвители и их использование для построения датчиков
2.5. Резюме
Литература
Глава 3
Источники света
3.1. Введение
3.2. Фундаментальные свойства источников света
3.2.1. Спонтанное излучение
3.2.2. Вынужденное излучение
3.2.3. Сверхизлучение
3.3. Длина когерентности
3.4. Полупроводниковые источники света
3.4.1. Светоизлучающие диоды
3.4.2. Лазерные диоды
3.4.3. Сверхизлучающие диоды
3.4.4. Волоконно-оптические лазеры и усилители
3.5. Резюме
Литература
Глава 4
Приемники оптического излучения
4.1. Введение
4.2. Теоретические основы
4.2.1. Статистика регистрации оптического излучения
4.2.2. Основные принципы функционирования полупроводников
4.3. Полупроводниковые фотодиоды
4.4. Лавинные фотодиоды
4.5. Шум
4.5.1. Математические основы
4.5.2. Шум, обусловленный протеканием постоянных токов в детекторной цепи
4.5.3. Шум, обусловленный тепловыми эффектами
4.5.4. Отношение сигнал/шум
4.6. Регистрация спектра
4.7. Резюме
Литература
Глава 5
Оптические модуляторы для волоконно-оптических датчиков
5.1. Введение
5.2. Электрооптический эффект
5.3. Объемные модуляторы
5.3.1. Электрооптическая фазовая модуляция
5.3.2. Электрооптическая модуляция интенсивности
5.3.3. Объемный акустооптический сдвиг частоты
5.4. Интегрально-оптические модуляторы
5.4.1. Фазовая модуляция
5.4.2. Интерферометрическая модуляция интенсивности
5.4.3. Интегрально-оптические преобразователи частоты
5.5. Чистоволоконные оптические модуляторы
5.5.1. Фазовая модуляция
5.5.2. Смещение частоты
Литература
Глава 6
Датчики на основе измерения интенсивности и интерферометра Фабри-Перо
6.1. Датчики интенсивности
6.2. Датчики температуры с полупроводниковым чувствительным элементом
6.3. Энкодеры положения
6.4. Многомодовые датчики Фабри - Перо
6.4.1. История развития многомодовых датчиков Фабри - Перо
6.4.2. Принципы работы
6.4.3. Конструкция датчика
6.4.4. Методы считывания
6.5. Одномодовые датчики Фабри - Перо
6.5.1. Варианты считывающих устройств для одномодовых датчиков
Литература
Глава 7
Многомодовые дифракционные датчики
7.1. Введение
7.2. Теоретические основы
7.2.1. Оптические методы кодирования
7.3. Датчики, основанные на относительном движении находящихся одна напротив другой решеток
7.4. Датчики, основанные на модуляции периода решетки
7.5. Состояние разработки датчиков
7.6. Резюме
Литература
Глава 8
Многомодовые датчики поляризации
8.1. Введение
8.2. Теоретические основы
8.2.1. Феноменологическое описание поляризации и запаздывания
8.2.2. Сфера Пуанкаре
8.2.3. Формализмы Мюллера и Джонса
8.2.4. Запаздывание и специальные свойства полуволновой пластинки
8.2.5. Эффект фотоупругости
8.2.6. Оптическое подавление синфазного сигнала
8.2.7. Методы оптического кодирования
8.2.8. Разрешение и шум
8.3. Датчики на основе эффекта фотоупругости
8.4. Датчики на основе фазовых пластин
8.5. Состояние разработки датчиков
Литература
Глава 9
Волоконно-оптические датчики на основе интерферометра Саньяка и пассивного кольцевого резонатора
9.1. Введение
9.2. Краткий обзор оптических датчиков вращения и эффекта Саньяка
9.3. Кольцевой лазерный гироскоп
9.3.1. Решение проблемы блокировки
9.4. Гироскоп с пассивным кольцевым резонатором
9.5. Волоконно-оптический гироскоп
9.6. Компромисс между кольцевым лазером, пассивным кольцевым резонатором и волоконно-оптическим интерферометром при использовании их в качестве датчиков вращения
9.6.1. Возможности компоновки и производства
9.6.2. Вопросы надежности и приложения
9.7. Датчики параметров внешней среды, использующие интерферометр Саньяка
9.7.1. Быстро изменяющиеся явления внешней среды: обнаружения акустических колебаний
9.7.2. Акустический датчик на основе интерферометра Саньяка, использующий источник света в качестве усилителя
9.7.3. Конфигурации волоконно-оптической катушки
9.7.4. Модуляция фазы и поляризации
9.7.5. Механическое напряжение
9.7.6. Измерение длины волны
9.7.7. Выводы
Литература
Глава 10
Волоконно-оптические датчики на основе интерферометров Маха - Цендера и Майкельсона
10.1. Введение
10.2. Принцип работы
10.2.1. Двухлучевая интерферометрия
10.2.2. Демодуляция
10.2.3. Шум
10.2.4. Поляризация
10.3. Схемы волоконных интерферометров
10.4. Приложения
10.4.1. Динамические приложения
10.4.2. Статические приложения
10.5. Резюме
Литература
Глава 11
Распределенные и мультиплексированные волоконно-оптические датчики
11.1. Введение
11.2. Распределенные измерения
11.2.1. Оптическая дальнометрия в волоконных системах
11.2.2. Методы измерения обратного рэлеевского рассеяния
11.2.3. Измерение температуры на основе рамановского обратного рассеяния
11.2.4. Распределенные измерения на основе взаимодействия мод
11.2.5. Квазираспределенные датчики
11.3. Основные принципы мультиплексирования датчиков
11.3.1. Основные принципы телеметрии: сети
11.3.2. Сети датчиков интенсивности
11.4. Мультиплексирование интерферометрических датчиков
11.4.1. Методы интерферометрической демодуляции для объединенных с использованием мультиплексирования датчиков
11.4.2. Топология мультиплексирования интерферометрических датчиков
Литература
Глава 12
Волоконно-оптические датчики магнитного поля
12.1. Введение
12.2. Датчики на основе эффекта Фарадея
12.2.1. Эффект Фарадея в оптических волокнах
12.2.2. Шум
12.2.3. Структуры датчиков
12.3. Магнитострикционные датчики
12.3.1. Магнитострикция
12.3.2. Магнитострикционные преобразователи
12.3.3. Шум в магнитострикционных датчиках
12.3.4. Структуры датчиков
12.4. Датчики на основе силы Лоренца
Литература
Глава 13
Индустриальные приложения оптоволоконных датчиков
13.1. Введение
13.2. Основы
13.3. Измерение температуры
13.4. Измерение давления
13.5. Измерение уровня жидкости
13.6. Измерение скорости потока
13.7. Измерение положения
13.8. Измерение вибрации
13.9. Химический анализ
13.10. Измерение тока и напряжения
13.11. Важные замечания для индустриальных приложений
13.12. Резюме
Литература
Глава 14
Волоконно-оптические интеллектуальные структуры
14.1. Введение
14.2. Системы оптоволоконных датчиков
14.3. Приложения волоконно-оптических интеллектуальных структур и оболочек
14.4. Пример использования волоконно-оптического датчика в интеллектуальных структурах
14.5. Заключение
Литература
Дополнение А
Глава А.1
Сдвиг нуля
Глава А.2
Оптические элементы
Приложение
Литература
Дополнение Б
Литература.

Разработке волоконно-оптических датчиков спо­собствовали и способствуют, прежде всего, достиже­ния в изготовлении стеклянных волокон и их систем­ных компонентов (разъемов, источников света, детек­торов и т.п.). Попадающий в волоконно-оптический детектор световой пучок от источника света (рис. 10.37) под действием измеряемого параметра (например, давления, температуры, уровня и т.п.) претерпевает в детекторе изменение по интенсивно­сти, поляризации, фазе или цвету и тем самым обес­печивает получение информации. Распространение световых воли внутри датчика осуществляется по стеклянным волокнам, применяемым, например, в технике связи. Эти датчики новых типов находят применение, прежде всего, в условиях наличия агрессивных паров или взрывоопасных га­зовых смесей, в зонах повышенной радиоактивности и сильных электромагнитных полей. Из множества используемых в настоящее время волоконно-оптиче­ских датчиков ниже описаны три характерных типа.

Рис. 10.37. Схема волоконно-оптического датчика для измерения различных параметров (температуры, уровня, давления и т.д.).

Рис. 10.38. Конструктивные исполнения волоконно-оптических дат­чиков уровня:

LWL - световод; I - оба датчика сухие; II - по­гружен датчик 2; III - погружены оба датчика.

На рис. 10.38,а показан волоконно-оптический дат­чик, обеспечивающий точное измерение уровня, т.е. его превышение или занижение относительно задан­ного значения. Свет от светодиода по световоду направляется к коническому окончанию датчика и, отра­зившись от него, попадает на детектор. При погружении конического конца датчика в жидкость разность показателей преломления изменяется, и отклоняв­шийся ранее из-за полного отражения свет выхолит из конического конца датчика и уже не попадает на детектор. Получающееся в результате изменение ин­тенсивности света служит сигналом о достижении за­данного уровня. Принцип действия U-образного дат­чика уровня аналогичен (рис. 10.38,б ); как только освобожденная от оболочки изогнутая часть волокна световода окажется погруженной в жидкость, детек­тор регистрирует изменение интенсивности света. За­метим, что подвод и отвод излучения можно осуще­ствлять по двум различным световодам, как пока­зано на рис. 10.38,б . В этом случае свет отклоняется призмой.

Для двухпозиционного измерения уровня пригод­но устройство, изображенное на рис. 10.38,г . Здесь интенсивность на детекторе претерпевает два скачка, а именно при погружении датчиков 1 и 2 соответ­ственно (см. рис. 10.38,д ).

Эту схему можно расширить, соединяя несколько таких концевых датчиков (с двумя точками замера каждый) в единую систему. В результате с помощью 5 концевых датчиков можно контролировать 10 то­чек, что обеспечивает почти непрерывный контроль уровня.

По сравнению с обычными способами измерение температуры с помощью волоконно-оптиче­ских датчиков значительно более трудоемко. Однако для определенных случаев применения эти затраты оправданны, так как известные способы оказываются подверженными действию помех. Сюда, прежде всего, относятся следующие области применения:

при промышленном использовании ВЧ- и мик­роволновой техники (пищевая промышленность, вул­канизация, прогрев клеев, нанесение пластиковых покрытий, индукционный нагрев и т.д.);

в химической технологии (измерение темпера­туры в сильнокоррозионных средах, в электрохими­ческих процессах, в случае взрывоопасных и легко воспламеняющихся материалов);

в электротехнической и электронной промыш­ленности (компоненты схем высокого напряжения, тепловые характеристики управляющих цепей и элек­тронных компонентов, измерения при изготовлении полупроводников, горячие зоны в трансформаторах высокой мощности и т.д.);

в биологии и медицине (биологические эффек­ты при воздействии электромагнитного излучения, пе­регревы из-за воздействия микроволнового излучения и т.д.);

в исследовательской практике (измерение мель­чайших образцов, измерения при наличии электриче­ских полей, плазмы или электронных пучков, точ­ное измерение поверхностей материалов с плохой электропроводностью).

Принцип действия волоконно-оптического дат­чика температуры основан на температурной зависи­мости интенсивности различных флуоресцентных ли­ний некоторых люминофоров. Устройство такого дат­чика показано на рис. 10.39. Через систему отображе­ния (L 1 , F, D 1 ...D 3 , L 3) испускаемое источником (St) УФ-излучение фокусируется в кварцевом свето­воде, конец которого покрыт слоем тефлона PFA (на­ружный диаметр 0,7 мм). На конце световода нахо­дится слой люминофора (La 2 O 2 S:Eu) толщиной 0,13 мм, который под действием УФ-излучения испу­скает флуоресцентное излучение в спектральном диа­пазоне 500...600 нм. Это излучение в свою очередь снова направляется по световоду в оптическую си­стему, где из него фильтрами IF 1 и IF 2 выделяются две специфические линии Y и R. Отношение интенсивностей Y/R, определяемое электронным способом является монотонной функцией температуры в обла­сти от -50 до +250°C. Разрешение равно 0,1°С при погрешности ±2°С.

На рис. 10.40 изображен датчик для бесконтакт­ного измерения тока в диапазоне 0,2...6000 А. Исполь­зуемый здесь принцип измерения основан на эффекте Фарадея.

Линейно-поляризованный луч лазера вводится в катушку из световода, по оси которой проходит токо­несущий кабель. Под действием тока I плоскость по­ляризации света поворачивается (эффект Фарадея) на угол α(I) = 2NVI, где N - число витков световода вокруг кабеля, V - постоянная Верде материала све­товода.

Затем с помощью призмы Волластона (WP) вза­имно перпендикулярные компоненты поляризации направляются на детекторы D 1 и D 2 . Сигналы детекто­ров подаются далее на вычислительный прибор. В итоге результаты измерений имеют отклонение oт линейности менее 1%.

Рис. 10.39. Устройство волоконно-оптического датчика температу­ры (а ), зависимость интенсивности спектральных линий Y и R от температуры (б ) и распределение интенсивности возбуждаю­щего в флуоресцентного излучения (в ).

Рис. 10.40. Волоконно-оптический датчик для измерения переменного тока на основе эффекта Фарадея.

=======================================================================================

Датчики магнитного поля

Оптические датчики

Оптические датчики положения

Датчики изображения на основе приборов с заря­довой связью

Оптические датчики шероховатости

Датчики ИК-излучения

Волоконно-оптические датчики

________________________________________________________________________________________________________________________

Волоконно-оптические датчики позволяют измерять многие характеристики лабораторных и промышленных объектов, в частности температуру. Не смотря на то, что их использование достаточно трудоемко, оно дает ряд преимуществ, использования подобных датчиков на практике: безиндукционность (т.е. неподверженность влиянию электромагнитной индукции); малые размеры датчиков, эластичность, механическая прочность, высокая коррозийная стойкость и т.д.

Для измерения температуры с помощью световодов, изготовленных из кварцевого стекла, особенно подходит так называемый эффект Рамана. Свет в стеклянном волокне рассеивается на микроскопически малых колебаниях плотности, размер которых меньше длины волны. В обратном рассеивании можно найти, наряду с эластичной долей рассеивания (излучаемое рассеивание) на одинаковой длине волны, как проникший свет, так и дополнительные компоненты на других длинах волны, которые связаны с колебанием молекул и, тем самым с локальной температурой (комбинационное Рамановское рассеяние).

Волоконно-оптические датчики

Волоконно-оптические датчики (так же часто именующиеся оптические волоконные датчики) это оптоволоконные устройства для детектирования некоторых величин, обычно температуры или механического напряжения, но иногда так же смещения, вибраций, давления, ускорения, вращения (измеряется с помощью оптических гироскопов на основе эффекте Саньяка), и концентрации химических веществ. Общий принцип таких устройств в том, что свет от лазера (чаще всего одномодового волоконного лазера) или суперлюминесцентного оптического источника передается через оптическое волокно, испытывая слабое изменение своих параметров в волокне или в одной или нескольких брэгговских решетках, и затем достигает схемы детектирования, которая оценивает эти изменения.

В сравнении с другими типами датчиков, волокно-оптические датчики обладают следующими преимуществами:

• · Они состоят из электрически непроводящих материалов (не требуют электрических кабелей), что позволяет использовать их, например, в местах с высоким напряжением.
• · Их можно безопасно использовать во взрывоопасной среде, потому, что нет риска возникновения электрической искры, даже в случае поломки.
• · Они не подвержены электромагнитным помехам (EMI), даже вблизи разряда молнии, и сами по себе не электризуют другие устройства.
• · Их материалы могут быть химически инертны, то есть не загрязняют окружающую среду, и не подвержены коррозии.
• · Они имеют очень широкий диапазон рабочих температур (гораздо больше, чем у электронных устройств).
• · Они имеют возможность мультиплексирования; несколько датчиков в одиночной волоконной линии может быть интегрировано с одним оптическим источником (см. ниже).

Сенсоры на основе брэгговских решеток

Волоконно-оптические датчики зачастую основаны на волоконных брэгговских решетках. Основной принцип многих волоконно-оптических датчиков в том, что брэгговская длина волны (т.е. длина волны максимального отражения) в решетке зависит не только от периода брэгговской решетки, но также от температуры и механических напряжений. Для кварцевых волокон изменение брэгговской длины волны на единицу деформации примерно на 20% меньше, чем растяжение, так как есть влияние деформации на уменьшение показателя преломления. Температурные эффекты близки к ожидаемым только при тепловом расширении. Температурные и деформационные эффекты могут различаться при использовании различных технических средств (например, при использовании эталонной решетки, которая не подвержена деформации, или применении различных типов волоконных решеток) так, что оба значения регистрируются одновременно. Для регистрирования только деформации, разрешающая способность достигает нескольких µе (т.е. относительное изменение длин порядка) при этом точность имеет тот же порядок малости. Для динамических измерений (например, акустический явлений), достигается чувствительность большая чем 1 ме в 1 Hz полосы пропускания.

Распределенное зондирование

Другие оптоволоконные датчики не используют волоконные брэгговские решетки как сенсоры, используя в качестве сенсоров само волокно. Принцип зондирования в них основан на эффекте Рэлеевского рассеяния, Рамановского рассеяния или рассеяния Бриллюэна. Например, метод оптической рефлектометрии временной области, где положение области со слабым отражением может быть определено с использованием импульсного зондирующего сигнала. Этот метод используется также для определения других величин, например температуры или напряжения в зависимости от сдвига частоты Бриллюэна.

В некоторых случаях, измеряемая величина является средним значением по всей длине волокна. Этот метод характерен для некоторых температурных датчиков, а также для интерферометров, основанных на эффекте Саньяка, применяемых в качестве гироскопов. В других случаях измеряются позиционно-зависимые величины (например, температура или напряжение). Это называется распределенным зондированием.

Квази-распределенное зондирование

Определенные волокна могут содержать серию решеток сенсоров (см. выше) для мониторинга температуры и распределения деформации по всему волокну. Это называется квази-распределенным зондированием. Существуют различные технические решения для адресации только к одной решетке (и таким образом точного определения положения вдоль волокна)

В одном способе, называющимся мультиплексирование с разделением по всей длине волны (WDM), или оптической рефлектометрии в частотной области спектра (OFDR), решетки имеют немного различающуюся брэгговскую длину волны. Длина волны перестраиваемого лазера в блоке интегрирования может быть настроена на длину волны, принадлежащую к определенному типу решетки, а длина волны максимального отражения указывает на влияние деформации или, например температуры. Кроме того широкополосные источники света источники света (например суперлюминесцентные источники) могут быть использованы совместно со сканирующим длину волны фотодетектором (например на основе волоконного резонатора Фабри-Перо) или на основе CCD спектрометра. В любом случае, максимальное количество решеток, как правило, не превышает 10-50, что ограничено диапазоном настройки пропускной способности источника света и необходимой разностью длин волн в решётках волокна.

Другой метод, называемый временным разделением каналов (TDM), использует идентичные слабоотражающие решетки, в которые посылаются короткие световые импульсы. Отражение от различных решеток регистрируют посредством времени их поступления. Временное разделение каналов (TDM) часто используют вместе с разделением по всей длине волны (WDM) для того, чтобы умножить число различных каналов в сотни или даже тысячи раз.

Другие подходы

Помимо выше описанных подходов, есть много альтернативных методов. Вот некоторые из них:

• · Волоконные брегговские решетки могут быть использованы в интерференционных оптических волокнах, где они используются только в качестве отражателей, и измеряют фазовый сдвиг, зависящий от расстояния между ними.
• · Существуют лазерные брэгговские сенсоры, где датчик решетки располагается в последнем зеркале волоконно - оптического резонатора лазера, на основе волокна допированного эрбием, которое воспринимает свет накачки на длине волны 980 нм через волокно. Брэгговская длина волны, которая зависит, например, от температуры или механического напряжения, определяет длину волны генерации. Этот подход, который имеет много вариантов дальнейшего развития, обещает принести высокие результаты из-за узкой полосы спектральной области, которая характерная для волоконного лазера, и высокой чувствительности.
• · В некоторых случаях, пары брэгговских решеток используются в качестве волокна для интерферометров Фабри-Перо, которые могут реагировать особо чувствительно на внешние воздействия. Интерферометр Фабри-Перо можно изготовить так же другим способом, например, используя переменный воздушный зазор в волокне.
• · Длиннопериодные решетки особенно интересны для зондирования нескольких параметров одновременно (например, температуры и напряжения) или иначе, для альтернативного определения деформации при очень низкой чувствительности к температурным изменениям.

Области применения

Даже по прошествии нескольких лет развития, волоконно-оптические датчики до сих пор не пользуются большим коммерческим успехом, так как трудно заменить применяемые сейчас технологии, даже если они имеют определенные ограничения. Хотя в некоторых областях применения, волоконно-оптические датчики получают все большее признание, как технология с большим потенциалом интересных возможностей. Это, например, работа в жестких условиях, таких как зондирование в устройствах с высоким напряжением, или в СВЧ печах. Сенсоры на основе брэгговских решеток могут также быть использованы, например, для мониторинга условий, внутри крыльев самолетов, в ветровых турбинах, мостах, больших плотинах, нефтяных скважинах, и трубопроводах. Здания с встроенными волоконно-оптическими датчиками иногда называют «умными конструкциями», датчики в них осуществляют контроль деформации внутри различных частей конструкции, и получают данные об этих изменениях, например износе, вибрации и.т.д. Умные конструкции являются основной движущей силой для развития волоконно-оптических датчиков.

По материалам интернет-энциклопедии www.rp-photonics.com